Активные Дипольные Ас На Основе Широкополосных Громкоговорителей

Встраиваемая акустика Definitive Technology DI 5.5BPS

Wharfedale Evolution. Акустика Wharfedale Evolution разрабатывалась для настоящих меломанов и ценителей High Fidelity. При этом акустическими системами, входящими в серию, можно украсить даже эксклюзивный интерьер, так же как дорогим жк телевизором или плазменной панелью.

Для классического подойдут колонки, корпуса которых отделаны натуральным шпоном вишни, розового дерева, клена, птичьего глаза и черного ясеня. Для современных интерьеров выпускаются АС в отделке рояльным лаком нескольких оттенков. Разница между ними лишь в размере диффузоров НЧ-динамиков — 10 и 12 дюймов, усилитель мощности в них одинаковый — Вт.

Wharfedale EVO Характерная черта АС, входящих в серию Evolution, — диффузоры из специально обработанного кевлара. Этот плетеный материал хорошо зарекомендовал себя в аудиотехнике. Колонки, оснащенные такими динамиками, обладают ровным тональным балансом и обеспечивают точную передачу атаки музыкальных инструментов. Так как выбор колонок довольно широк, у вас есть возможность создать любую конфигурацию домашнего кинотеатра.

Для больших помещений можно, например, поставить напольные модели и на фронт, и на тыл. Для комнат поменьше в качестве тыловиков подойдут полочные АС.

AV Sale Ежедневно с до! Корзина вы еще ничего не выбрали. ЖК телевизоры OLED телевизоры Домашние кинотеатры Проигрыватели Аксессуары Ресиверы Стереокомпоненты Проигрыватели винила Акустика Комплекты акустики Акустика для инсталляций Планшеты Смартфоны Наушники DJ оборудование 6.

ТВ тумбы и подставки Кронштейны и подвесы Провода и кабели Мини HI-FI сиcтемы Проекторы Проекционные экраны Автоэлектроника 0. Климатическая техника Крупная бытовая техника Встраиваемая техника Мелкая бытовая техника Новости аудио и видеотехники. Дополнительная информация: Акустика Canton. Акустика PSB. Акустика Radiotehnika. Акустика Eltax. Акустика Jamo. Хорошей технике нужен хороший HDMI-кабель.

Содержание

  • 1 Дипольный момент системы 1.1 Электрический диполь
  • 1.2 Дипольное приближение для электростатического поля нейтральной системы
  • 1.3 Дипольное приближение для электростатического поля не-нейтральной системы
  • 1.4 Магнитный диполь
  • 2 Поле колеблющегося диполя
      2.1 Поле на близких расстояниях (ближняя зона)
  • 2.2 Дипольное излучение (излучение в волновой зоне или дальней зоне)
  • 3 См. также
  • 4 Примечания
  • 5 Литература
  • Дипольная/биполярная акустика : тест Wharfedale Opus2 Surround

    Wharfedale Evolution. Акустика Wharfedale Evolution разрабатывалась для настоящих меломанов и ценителей High Fidelity. При этом акустическими системами, входящими в серию, можно украсить даже эксклюзивный интерьер, так же как дорогим жк телевизором или плазменной панелью. Для классического подойдут колонки, корпуса которых отделаны натуральным шпоном вишни, розового дерева, клена, птичьего глаза и черного ясеня. Для современных интерьеров выпускаются АС в отделке рояльным лаком нескольких оттенков. Разница между ними лишь в размере диффузоров НЧ-динамиков — 10 и 12 дюймов, усилитель мощности в них одинаковый — Вт. Wharfedale EVO Характерная черта АС, входящих в серию Evolution, — диффузоры из специально обработанного кевлара.

    Примечания

    1. То есть, самый старший после нулевого мультипольного момента, равного полному заряду системы.
    2. Под радиус векторами «центров тяжести» тут имеется в виду средневзвешенные значение радиус-вектора по каждой из подсистем, где каждому заряду приписывается формальный вес, равный абсолютной величине этого заряда.
    3. Для достаточно быстро колеблющегося электрического диполя его дипольный момент (с его зависимостью от времени) определяет также и магнитное поле. Неподвижный электрический диполь не создавает магнитного поля (это приближенно верно и для медленно движущегося диполя).
    4. Здесь описывается поле неподвижного или (приближенно) медленно движущегося диполя.
    5. Поле такой системы на большом расстоянии приближенно равно полю одного диполя. В этом смысле такую систему можно (приближенно) заменить на диполь, рассматривать как диполь.
    6. Одним из простых примеров такой системы является наложение двух одинаковых шаров, равномерно заряженных одинаковыми по абсолютной величине зарядами разного знака, причем расстояние между центрами шаров мало. Поле такой системы уже вблизи её поверхности очень хорошо совпадает с полем (маленького) диполя. Такое же поле дает похожая система, состоящая из сферы, поверхность которой заряжена с плотностью заряда, пропорциональной косинусу широты на сфере. Можно специально подобрать непрерывные распределения зарядов и в других телах или на поверхностях, дающие поле диполя. В некоторых случаях это происходит автоматически: например, точечный заряд (или маленький равномерно заряженный шар), расположенный вблизи большой металлической плоскости, создает на ней такой распределение поверхностного заряда, что вся система в целом создает поле диполя даже совсем вблизи плоскости (но не рядом с шаром и вдали от края плоскости, если она не бесконечная).

    Дипольная/биполярная акустика : тест Wharfedale Opus2 Surround

    Биполярная акустика

    Модель принадлежит к премиумной линейке Opus2 и предлагается в качестве элемента высококлассной системы домашнего кинотеатра, основанной на громкоговорителях этой серии. Оригинальный подход британских инженеров выражается в трипольном режиме, поскольку, по их мнению, такой тип излучения лучше всего способствует погружению слушателя в мир звуков кинематографа. Все пять динамических головок здесь работают синфазно, но разнонаправленно. Фронтальное излучение создаётся миллиметровым кевларовым низкочастотником, нагруженным на малошумящий фазоинвертор. А по бокам — две пары купольных драйверов: 7,5-сантиметровые СЧ-излучатели и дюймовые пищалки.

    Типы Акустических систем часть 4. Акустические системы изобарического типа или колонки изобарического типа, не только обеспечивают мощный и глубокий бас, в корпусе значительно меньшего размера, но и правильно его воспроизводит.

    Активные Дипольные Ас На Основе Широкополосных Громкоговорителей

    Описание:

    Активные дипольные АС на основе широкополосных громкоговорителей Еще: https://revintages.com/r2rspeakers/ Вот здесь можно посмотреть образец звучания этих убойнейших АС без Ютуб сжатия: https://vk.com/wall336747015_804 Про жидкий кевлар: https://vk.com/wall-175602732_66 Сайт R2R Audio: https://www.r2raudio.com/product.php R2R Audio на Фейсбуке: https://www.facebook.com/r2raudio/ Обзор на 6moons: https://6moons.com/audioreviews2/r2r/1.html Активные дипольные АС на основе широкополосных громкоговорителей R2R FR15A. Детальный обзор, достоинства и недостатки, впечатления от прослушивания. Обзор получился несколько пафосным, рафинадным, патока так и льется, но! А как еще говорить, если это действительно уникальная и замечательная разработка? Похожие видео: Небольшое демо:

    Читайте также:  Почему MC-головки лучше, чем MM и тем более MI?

    Сравнение ЦАПов:

    Еще обзоры винтажных колонок: Klipsch KG-4:

    Energy C-7:

    Hitachi HS 330:

    Sansui SP-Z6:

    KEF iQ1

    Вступайте в убойную тематическую группу VK — сообщество посвященное винтажной аудиоаппаратуре отечественных и зарубежных производителей: https://vk.com/vintageradios Рубите в аудио? Вам сюда: https://vk.com/fucking_audio ОБ АВТОРЕ: Я люблю музыку и аудио аппаратуру. У меня есть компаньон, вместе мы восстанавливаем винтажную технику. Мой сайт: https://revintages.com Мой магазин: https://revintages.com/product-category/vintage-audio/ Я Вконтакте: https://vk.com/retrovintagist Pinterest: https://www.pinterest.com/revintagescom/ MUSIC USED: Sergey Borovkov — Never Give Up, Tunguska Grooves, Creative Commons Stellardrone — 01 Red Giant Stellardrone — 02 Airglow Stellardrone — 04 Light Years Stellardrone — 05 In Time Stellardrone — 07 Comet Halley Stellardrone — 03 Eternity Stellardrone music is unchanged, Creative Commons license
    Показать больше

    Теги:

    Акустика Колонки Акустические Системы Громкоговорители Акустическая Система Акустическая Система Аудиотехника Аудио Стерео Аппаратура Винтаж еще Активные Дипольные Щитовые Открытые Широкополосный Громкоговоритель Обзор Speakers Loudspeakers Vintage Stereo Audio Sound Retro Hifi Music Analogue Digital Open Baffle Baffle R2R Audio R2R Audio Fr15A Duboweekvintagestereo Revintages.com

    Щось пішло не так 🙁

    По такому принципу работает большинство моделей акустических систем, в которых динамик расположен на фронтальной панели. Монополярное излучение позволяет создавать четкую звуковую картину и дает возможность слушателю точно определять положение источника звука. Для получения максимального стереоэффекта в случае со стереоколонками слушатель должен находиться в строго определенной зоне. При незначительном отклонении позиции слушателя от этой зоны звуковая картина будет сильно искажена. Акустическое излучение в форме диполя можно наблюдать у моделей с открытым корпусом. Звук распространяется как с фронтальной части колонки, так и с тыловой, причем звуковые волны находятся в противофазе.

    Определение

    Простейшая система зарядов, имеющая определенный (не зависящий от выбора начала координат) ненулевой дипольный момент — это диполь (две точечные частицы с одинаковыми по величине разноимёнными зарядами). Электрический дипольный момент такой системы по модулю равен произведению величины положительного заряда на расстояние между зарядами и направлен от отрицательного заряда к положительному, или:

    p = q l, {displaystyle mathbf {p} =qmathbf {l},}

    где q — величина положительного заряда, l {displaystyle mathbf {l} } — вектор с началом в отрицательном заряде и концом в положительном.

    Для системы из N

    частиц электрический дипольный момент равен
    p = ∑ i = 1 N q i r i, {displaystyle mathbf {p} =sum _{i=1}^{N}q_{i}mathbf {r_{i}},}
    где q i {displaystyle q_{i}} — заряд частицы с номером i, {displaystyle i,} а r i {displaystyle mathbf {r_{i}} } — её радиус-вектор; или, если суммировать отдельно по положительным и отрицательным зарядам:

    p = ∑ i = 1 N + q i + r i − ∑ i = 1 N − | q i − | r i = Q + R + − | Q − | R −, {displaystyle mathbf {p} =sum _{i=1}^{N^{+}}q_{i}^{+}mathbf {r_{i}} -sum _{i=1}^{N^{-}}left|q_{i}^{-}
    ight|mathbf {r_{i}} =Q^{+}mathbf {R} ^{+}-|Q^{-}|mathbf {R} ^{-},}

    где N ± {displaystyle N^{pm }} — число положительно/отрицательно заряженных частиц, N = N + + N −, {displaystyle N=N^{+}+N^{-},} q i ± {displaystyle q_{i}^{pm }} — их заряды; Q +, R +, Q −, R − {displaystyle Q^{+},mathbf {R} ^{+}, Q^{-},mathbf {R} ^{-}} — суммарные заряды положительной и отрицательной подсистем и радиус-векторы их «центров тяжести»[прим 2].

    Электрический дипольный момент нейтральной системы зарядов не зависит от выбора начала координат, а определяется относительным расположением (и величинами) зарядов в системе.

    Из определения видно, что дипольный момент аддитивен

    (дипольный момент наложения нескольких систем зарядов равен просто векторной сумме их дипольных моментов), а в случае нейтральных систем это свойство приобретает ещё более удобную форму в силу изложенного в абзаце выше.

    Подробности определения и формальные свойства

    Дипольный момент ненейтральной системы зарядов, вычисленный по приведенному выше определению, может выбором начала координат быть сделан равным любому наперед заданному числу (например, нулю). Однако и в этом случае, если мы хотим избежать такого произвола, при желании может быть использована какая-нибудь процедура внесения однозначности (которая будет тоже представлять собой предмет произвольного условного соглашения, но всё же будет формально фиксирована).

    Но и при произвольном выборе начала координат (ограничивающемся тем условием, чтобы начало координат находилось внутри данной системы зарядов или, по крайней мере, близко от неё, и уж во всяком случае не попадая в ту область, в которой мы вычисляем дипольную поправку к полю единственного точечного заряда или дипольный член мультипольного разложения) все вычисления (дипольной поправки к потенциалу или напряженности поля, создаваемого системой, действующий на неё со стороны внешнего поля вращающий момент или дипольная поправка к потенциальной энергии системы во внешнем поле) проходят успешно.

    Пример:

    Интересной иллюстрацией мог бы быть следующий пример:

    Рассмотрим систему, состоящую из единственного точечного заряда q

    , однако начало координат выберем не совпадающим с его положением, хотя и очень близко от него (т.е. много ближе, чем расстояние, для которого мы хотим вычислить потенциал, создаваемый этой нашей простой системой). Таким образом, радиус вектор нашего точечного заряда будет r q ; r q << r, {displaystyle mathbf {r} _{q};r_{q}< где
    r
    — модуль радиус-вектора точки наблюдения. Тогда формально нулевым приближением будет кулоновский потенциал ϕ 0 = q / r {displaystyle phi _{0}=q/r} ; однако это приближение содержит маленькую ошибку за счет того, что на самом деле расстояние от заряда до точки наблюдения не равно
    r
    , а равно | r − r q | {displaystyle |mathbf {r} -mathbf {r} _{q}|}. Именно эту ошибку в первом порядке (т.е. тоже приближенно, но с лучшей точностью) исправляет добавление потенциала диполя с дипольным моментом, равным q r q {displaystyle qmathbf {r} _{q}}. Наглядно это выглядит так: мы накладываем на заряд
    q
    , находящийся в начале координат, диполь так, что его отрицательный заряд
    -q
    в точности попадает на
    q
    в начале координат и его «уничтожает», а его положительный заряд (
    +q
    ) — попадает в точку r q {displaystyle mathbf {r} _{q}}, то есть именно туда, где заряд должен находиться на самом деле — т.е. заряд передвигается из условного начала координат в правильное положение (хотя и близкое к началу координат). Используя суперпозицию дипольной поправки с нулевым приближением ϕ 0 {displaystyle phi _{0}}, мы получаем более точный ответ, т.е. дипольная поправка в нашем примере вызывает эффект, (приближенно) эквивалентный тому, чтобы сдвинуть заряд из условного начала координат в его правильное положение.

    Читайте также:  Yulong DA8 — Hi-End ЦАП с функциями предусилителя и усилителя для наушников

    Электрический дипольный момент (если он ненулевой) определяет в главном приближении электрическое[прим 3] поле диполя (или любой ограниченной системы с суммарным нулевым зарядом) на большом расстоянии от него, а также воздействие на диполь внешнего электрического поля.

    Физический и вычислительный смысл дипольного момента состоит в том, что он дает поправки первого порядка (чаще всего — малые) в положение каждого заряда системы по отношению к началу координат (которое может быть условным, но приближенно характеризует положение системы в целом — система при этом подразумевается достаточно компактной). Эти поправки входят в него в виде векторной суммы, и везде, где при вычислениях такая конструкция встречается (а в силу принципа суперпозиции и свойства сложения линейных поправок — см.Полный дифференциал — такая ситуация встречается часто), там в формулах оказывается дипольный момент.

    Дипольный момент системы

    Эквипотенциальные поверхности электрического диполя

    Электрический диполь

    Силовые линии электрического диполя
    Электрический диполь

    — идеализированная электронейтральная система, состоящая из точечных и равных по абсолютной величине положительного и отрицательного электрических зарядов.

    Другими словами, электрический диполь представляет собой совокупность двух равных по абсолютной величине разноимённых точечных зарядов, находящихся на некотором расстоянии друг от друга.

    Произведение вектора l →, {displaystyle {vec {l}},} проведённого от отрицательного заряда к положительному, на абсолютную величину зарядов q, {displaystyle q,,} называется дипольным моментом: d → = q l →. {displaystyle {vec {d}}=q{vec {l}}.}

    Во внешнем электрическом поле E → {displaystyle {vec {E}}} на электрический диполь действует момент сил d → × E →, {displaystyle {vec {d}} imes {vec {E}},} который стремится повернуть его так, чтобы дипольный момент развернулся вдоль направления поля.

    Потенциальная энергия электрического диполя в (постоянном) электрическом поле равна − E → ⋅ d →. {displaystyle -{vec {E}}cdot {vec {d}}.} (В случае неоднородного поля это означает зависимость не только от момента диполя — его величины и направления, но и от места, точки нахождения диполя).

    Вдали от электрического диполя напряжённость его электрического поля убывает с расстоянием R {displaystyle R} как R − 3, {displaystyle R^{-3},} то есть быстрее, чем у точечного заряда ( E ∼ R − 2 {displaystyle Esim R^{-2}} ).

    Дипольное приближение для электростатического поля нейтральной системы

    Любая в целом электронейтральная система, содержащая электрические заряды, в некотором приближении (то есть собственно в дипольном приближении

    ) может рассматриваться как электрический диполь с моментом d → = ∑ i q i r → i, {displaystyle {vec {d}}=sum _{i}q_{i}{vec {r}}_{i},} где q i {displaystyle q_{i}} — заряд i {displaystyle i} -го элемента, r → i {displaystyle {vec {r}}_{i}} — его радиус-вектор. При этом дипольное приближение будет корректным, если расстояние, на котором изучается электрическое поле системы, велико по сравнению с её характерными размерами.

    В точечном приближении, поле, создаваемое диполем в точке с радиус-вектором r → {displaystyle {vec {r}}} даётся следующим соотношением:

    E → = 1 4 π ε 0 3 r → ( r →, d → ) − r 2 d → r 5 {displaystyle {vec {E}}={frac {1}{4pi varepsilon _{0}}}{frac {3{vec {r}}({vec {r}},{vec {d}})-{r^{2}}{vec {d}}}{r^{5}}}}

    Дипольное приближение для электростатического поля не-нейтральной системы

    Не электрически нейтральная система очевидным образом может быть представлена как сумма (суперпозиция) электрически нейтральной системы и точечного заряда. Для этого достаточно поместить куда-то внутрь системы точечный заряд, противоположный ее суммарному заряду, и в ту же точку еще один точечный заряд, равный ее суммарному заряду. После чего рассматривать первый заряд вместе с остальной системой (ее дипольный момент будет очевидно равен дипольному моменту, вычисленному по формуле, приведенной выше, если за начало координат взять положение добавленного точечного заряда: тогда сам добавленный заряд не войдет в выражение). Второй же точечный заряд даст кулоновское поле.

    То есть, вдалеке от такой системы электростатическое поле, создаваемое ею, в дипольном приближении будет суммой (суперпозицией) кулоновского поля, создаваемого зарядом этой системы Q = ∑ i q i, {displaystyle Q=sum _{i}q_{i},} условно помещенного в некоторую точку внутри системы зарядов, и поля диполя с моментом d → = ∑ i q i r → i, {displaystyle {vec {d}}=sum _{i}q_{i}{vec {r}}_{i},}, где радиус-векторы берутся от положения заряда Q. {displaystyle Q.} Нетрудно показать при этом и что такое поле в дипольном приближении не зависит от произвольно (но обязательно внутри системы зарядов или очень близко к ней) выбранного положения точечного заряда Q, {displaystyle Q,} поскольку поправка в нужном порядке будет компенсироваться изменением вычисленного дипольного момента (ведь перемещение положения заряда Q {displaystyle Q} на некоторое D → {displaystyle {vec {D}}} эквивалентно наложению диполя с моментом Q D → {displaystyle Q{vec {D}}} ).

    Магнитный диполь

    Магнитный диполь

    — аналог электрического, который можно представить себе как систему двух «магнитных зарядов» — магнитных монополей. Эта аналогия условна, так как магнитные заряды не обнаружены. В качестве модели магнитного диполя можно рассматривать небольшую (по сравнению с расстояниями, на которых излучается генерируемое диполем магнитное поле) плоскую замкнутую проводящую рамку площади S, {displaystyle S,,} по которой течёт ток I. {displaystyle I,.} При этом магнитным моментом диполя (в системе СГСМ) называют величину μ → = I S n →, {displaystyle {vec {mu }}=IS{vec {n}},} где n → {displaystyle {vec {n}}} — единичный вектор, направленный перпендикулярно плоскости рамки в том направлении, при наблюдении в котором ток в рамке представляется текущим по часовой стрелке.

    Выражения для вращающего момента M → {displaystyle {vec {M}}}, действующего со стороны магнитного поля на магнитный диполь, и потенциальной энергии постоянного магнитного U {displaystyle U} диполя в магнитном поле, аналогичны соответствующим формулам для взаимодействия электрического диполя с электрическим полем, только входят туда магнитный момент m → {displaystyle {vec {m}}} и вектор магнитной индукции B → {displaystyle {vec {B}}} :

    M → = m → × B →, {displaystyle {vec {M}}={vec {m}} imes {vec {B}},} U = − m → ⋅ B →. {displaystyle U=-{vec {m}}cdot {vec {B}}.}

    Оцените статью
    Добавить комментарий